центральных пунктов эйнштейновского анализа понятия времени является

синхронизация часов, т.е. установление единого времени в пределах одной

инерциальной системы отсчета. Если двое часов находятся в одной точке

пространства (т.е. в непосредственной близости), то их синхронизация

производится непосредственно - стрелки ставятся в одно и то же положение

(полагают, что часы совершенно одинаковы и абсолютно точны).

Синхронизацию часов, находящихся в двух разных точках пространства, Эйнштейн

предложил проводить с помощью световых сигналов. Испустим из точки A в момент t

1 короткий световой сигнал, который отразится от некоторого зеркала B и

вернется в точку A в момент t2 (Рис. 4). Времена распространения

сигнала туда и обратно конечны (скорость сигнала конечна!) и одинаковы

(изотропия пространства!). Поэтому часы в точке B будут согласованы с

показаниями часов в точке A в моменты испускания (t1) и возвращения

(t2) сигнала соотношениями

t1 = tB - h/c, t2 = tB + h/c,

где h = rAB - расстояние между точками A и B. Отсюда положение, в

которое нужно поставить стрелки часов B в момент прихода сигнала: tb

= (t1 + t2)/2. Таким способом можно синхронизовать

показания всех часов, неподвижных друг относительно друга в некоторой

инерциальной системе отсчета S.

Рис. 4

Рис. 5

Мысленные эксперименты с движущимися часами, аналогичные только что описанному,

показывают, что здесь синхронизация невозможна и единого для всех

инерциальных систем времени не существует. Расмотрим пример с

"эйнштейновским поездом" (см. Рис. 5).

Пусть наблюдатель A находится посередине длинного поезда, движущегося со

скоростью сравнимой со скоростью света, а наблюдатель B стоит на земле вблизи

железнодорожного полотна. Устройства, находящиеся в хвосте и в голове поезда

на одинаковых расстояниях от A, испускают две короткие вспышки света, которые

достигают наблюдателей A и B одновременно - в тот момент, когда они

поравняются друг с другом. Какие выводы сделают из одновременного прихода к

ним световых сигналов наблюдатели в поезде и на земле?

Наблюдатель A: Сигналы испущены из точек, удаленных от меня на равные

расстояния, следовательно, они и испущены были одновременно.

Наблюдатель B: Сигналы пришли ко мне одновременно, но в момент испускания

голова поезда была ко мне ближе, поэтому сигнал от хвоста поезда прошел

больший путь, следовательно он и был испущен раньше, чем сигнал от головы.

Этот пример показывает, что часы в системе "поезд" синхронизованы только с

точки зрения наблюдателя, который в ней неподвижен. С точки зрения

наблюдателя на земле, часы, расположенные на поезде в разных точках (в

голове, в хвосте и в середине поезда) показывают разное время. События,

одновременные в одной системе отсчета (световые вспышки в системе отсчета

поезда), не являются одновременными в другой системе отсчета земли.

Синхронизация часов находящихся в разных системах отсчета невозможна. Этот

вывод не исключает совпадения показаний часов в отдельный момент времени -

например, наблюдатели A и B в момент встречи могут установить одинаковые

показания своих часов. Но уже в любой последующий момент показания часов

разойдутся.

2.3 Преобразования Лоренца

Преобразования Лоренца, обобщающие формулы Галилея перехода от одной

инерциальной системы отсчета в другую, можно получить из анализа еще одного

мысленного эксперимента. Пусть начала координат систем отсчета S и S

 в начальный момент t = t совпадают и оси

координат в них имеют одинаковую ориентацию (см. Рис. 6). В этот момент времени

в их общем начале координат пусть произошла световая вспышка. С точки зрения

наблюдателя, находящегося в системе S, в ней распространяется сферическая

электромагнитная волна, которая за время t пройдет расстояние r = c t (

) от начала координат.

Но наблюдатель в движущейся системе S также регистрирует

сферическую световую волну, распространяющуюся из начала координат этой системы

(точки 0) со скоростью света в вакууме c. По его часам за

время t волна пройдет расстояние r = c t

, где . Это

связано с тем, что физические явления в инерциальных системах происходят

одинаковым образом. Иначе, регистрируя различия, можно было бы найти "истинно"

покоящуюся систему отсчета, что невозможно.

Теперь ясно, что координаты точек волнового фронта в системе S и S

связаны уравнением

c2 t2 - (x2 + y2 + z2) = 0 = c2 t2 - (x2 + y2 + z2),

(11)

решение которого и является искомым обобщением преобразований перехода из

одной инерциальной системы координат в другую.

Опуская сам формальный вывод, который использует общие соображения об

однородности и изотропии пространства и однородности времени (из которых,

например, следует, что связь "штрихованных" и "нештрихованных" координат должна

быть линейной), можно получить, что в условиях рассматриваемого мысленного

эксперимента, параметры {x,y,z

,t} связаны с параметрами {x,y,z,t}

соотношениями

x = x - V t ________ 1 - (V/c)2 , y = y, z = z, t = t - x V/c2 ________ 1 - (V/c)2 .

(12)

Преобразования Лоренца оставляют неизменными уравнения Максвелла, однако

проверка этого утверждения выходит за рамки школьной программы по физике.

Легко видеть, что уравнения Ньютона теперь не сохраняют свой вид при

преобразовании (12). Поэтому второй закон Ньютона

необходимо модифицировать. Новая механика, основанная на принципе

относительности Эйнштейна, называется релятивистской (от латинского

relativus - относительный).

При безразмерном параметре V/c 1 формулы (

4) переходят в формулы (1). Поэтому в теории относительности выполняется

принцип соответствия - при малых скоростях движения частиц и систем отсчета

релятивистские выражения переходят в формулы ньютоновой механики. Этот переход

является характерной чертой любой физической теории: старые знания не

перечеркиваются новыми достижениями, а включаются них как предельный частный

случай.

Обратное преобразование координат системы S в координаты системы S

можно получить из (12), поменяв местами штрихованные и

нештрихованные координаты и проведя замену V  - V:

x = x + V t ________ 1 - (V/c)2 , y = y, z = z, t = t + x V/c2 ________ 1 - (V/c)2 .

(5)

Рис. 6

2.4 Преобразование скорости

Если частица движется относительно движущейся системы координат S

со скоростью , то ее скорость

в системе отсчета S может быть найдена с помощью преобразований Лоренца (12).

Если закон движения частицы в движущейся системе координат имеет вид

x = v t, y = z = 0,

то в покоящейся (лабораторной) системе координат этот закон, очевидно, имеет вид

x = v t, y = z = 0.

Выполнив подстановку (13), найдем, что

v = v + V 1 + v V/c2 .

(13)

Эта формула определяет релятивистский закон сложения скоростей.

При  = V/c  0 релятивистский закон сложения скоростей (

13) с точностью до линейных по  членов переходит в формулу

преобразования скоростей в классической механике:

v = v + V.

Из (13) следует, что скорость частицы меньшая

скорости света в вакууме (v c) в одной

системе отсчета, останется меньше скорости света в вакууме (v

c) в любой другой системе отсчета, движущейся по отношению к

первой с досветовой скоростью V c. Если же

 = (c,0,0), то =

(c,0,0): скорость света одна и та же во всех системах отсчета.

Более общее преобразование скорости можно получить из формулы (14), если в ней

перейти к дифференциалам координат и времени и использовать, что vx

= dx/dt, vy = dy/dt, vz = dz/dt и аналогичные

выражения для vx, vy

, vz. После преобразования получившегося

соотношения, получим

vx = vx + V 1 - V vx/c2 , vy = vy ________ 1 - V2/c2 Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6

© 2003-2013 Рефераты бесплатно, курсовые, рефераты биология, большая бибилиотека рефератов, дипломы, научные работы, рефераты право, рефераты, рефераты скачать, рефераты литература, курсовые работы, реферат, доклады, рефераты медицина, рефераты на тему, сочинения, реферат бесплатно, рефераты авиация, рефераты психология, рефераты математика, рефераты кулинария, рефераты логистика, рефераты анатомия, рефераты маркетинг, рефераты релиния, рефераты социология, рефераты менеджемент.